ورود به حساب

نام کاربری گذرواژه

گذرواژه را فراموش کردید؟ کلیک کنید

حساب کاربری ندارید؟ ساخت حساب

ساخت حساب کاربری

نام نام کاربری ایمیل شماره موبایل گذرواژه

برای ارتباط با ما می توانید از طریق شماره موبایل زیر از طریق تماس و پیامک با ما در ارتباط باشید


09117307688
09117179751

در صورت عدم پاسخ گویی از طریق پیامک با پشتیبان در ارتباط باشید

دسترسی نامحدود

برای کاربرانی که ثبت نام کرده اند

ضمانت بازگشت وجه

درصورت عدم همخوانی توضیحات با کتاب

پشتیبانی

از ساعت 7 صبح تا 10 شب

دانلود کتاب Beitrag zur Theorie des Strahlungsfeldes dielektrischer Antennen

دانلود کتاب کمک به تئوری میدان تابش آنتن های دی الکتریک

Beitrag zur Theorie des Strahlungsfeldes dielektrischer Antennen

مشخصات کتاب

Beitrag zur Theorie des Strahlungsfeldes dielektrischer Antennen

ویرایش: 1 
نویسندگان: ,   
سری: Forschungsberichte des Landes Nordrhein-Westfalen 
ISBN (شابک) : 9783663030607, 9783663042495 
ناشر: VS Verlag für Sozialwissenschaften 
سال نشر: 1963 
تعداد صفحات: 45 
زبان: German 
فرمت فایل : PDF (درصورت درخواست کاربر به PDF، EPUB یا AZW3 تبدیل می شود) 
حجم فایل: 1 مگابایت 

قیمت کتاب (تومان) : 47,000



کلمات کلیدی مربوط به کتاب کمک به تئوری میدان تابش آنتن های دی الکتریک: علم، عمومی



ثبت امتیاز به این کتاب

میانگین امتیاز به این کتاب :
       تعداد امتیاز دهندگان : 3


در صورت تبدیل فایل کتاب Beitrag zur Theorie des Strahlungsfeldes dielektrischer Antennen به فرمت های PDF، EPUB، AZW3، MOBI و یا DJVU می توانید به پشتیبان اطلاع دهید تا فایل مورد نظر را تبدیل نمایند.

توجه داشته باشید کتاب کمک به تئوری میدان تابش آنتن های دی الکتریک نسخه زبان اصلی می باشد و کتاب ترجمه شده به فارسی نمی باشد. وبسایت اینترنشنال لایبرری ارائه دهنده کتاب های زبان اصلی می باشد و هیچ گونه کتاب ترجمه شده یا نوشته شده به فارسی را ارائه نمی دهد.


توضیحاتی در مورد کتاب کمک به تئوری میدان تابش آنتن های دی الکتریک

1. فرمول فیزیکی داده شده یک میله دی الکتریک دایره ای شکل استوانه ای است که از هر دو طرف بی نهایت با ثابت های مادی e:i، [J. من، اوی اجازه دهید فضای بیرونی با ثابت های مادی e:a، [J. a، O'a مشخص شده است. در اینجا e: ثابت دی الکتریک است، [J. نفوذپذیری و رسانایی 0. در داخل اتاق های مربوطه، این اندازه ها باید مستقل از مکان و میدان در نظر گرفته شوند. در داخل میله، یک میدان الکترومغناطیسی توسط یک فرستنده محدود ایجاد می شود که از نظر چرخشی با توجه به محور میله متقارن است. ما آن را میدان اولیه می نامیم. توزیع کل میدان در داخل و خارج میله ناشی از وجود میله جستجو می شود. بنابراین مشکلی از تئوری پراش است که مسئله آن را می توان به طور کلی به صورت زیر فرموله کرد [1]: تابش الکترومغناطیسی تولید شده توسط منابع تابش معین در یک محیط معین باید محاسبه شود. محیط خارجی منبع تابش با e:، [J. و 0' به عنوان تابعی از بردار موقعیت r، منابع تابش با توزیع معینی از چگالی جریان ~ (r, t) و چگالی بار p (r, t). t متغیر زمان است. این توابع پیوسته و قابل تمایز فرض می شوند. سپس میدان الکترومغناطیسی توسط معادلات ماکسول تعیین می شود: rot f > (r, t) = ~(r, t) + _o!l_(. :. . . . . . .


توضیحاتی درمورد کتاب به خارجی

1. Physikalische Formulierung Gegeben sei ein beidseitig unendlich ausgedehnter, dielektrischer, kreiszylindri­ scher Stab mit den Materialkonstanten e:i, [J. i, O'i. Der Außenraum sei durch die Materialkonstanten e:a, [J. a, O'a gekennzeichnet. Hierbei ist e: die Dielektrizitäts­ konstante, [J. die Permeabilität und 0' die Leitfähigkeit. Diese Gräßen sind inner­ halb der entsprechenden Räume als orts-und feldunabhängig anzusehen. Innerhalb des Stabes werde durch einen im Endlichen gelegenen Sender ein elektromagneti­ sches Feld erzeugt, das bezüglich der Achse des Stabes rotationssymmetrisch ist. Wir nennen es Primärfeld. Gesucht ist die durch die Anwesenheit des Stabes hervorgerufene Gesamtfeldverteilung im Innen-und Außenraum des Stabes. Es handelt sich also um eine Aufgabe aus der Beugungstheorie, deren Problem­ stellung man allgemein wie folgt formulieren kann [1] : Es ist die elektromagneti­ sche Strahlung zu berechnen, welche von gegebenen Strahlungsquellen in einer gegebenen Umgebung erzeugt wird. Die äußere Umgebung der Strahlungsquelle sei charakterisiert durch e:, [J. und 0' als Funktion des Ortsvektors r, die Strahlungs­ quellen durch eine gegebene Verteilung von Stromdichte ~(r, t) und Ladungs­ dichte p (r, t); t ist die Zeitvariable. Diese Funktionen seien als stetig und diffe­ renzierbar angenommen. Das elektromagnetische Feld wird dann durch die Maxwellschen Gleichungen bestimmt: rot f> (r, t) = ~(r, t) + _o!l_(. :. . . . . .



فهرست مطالب

Front Matter....Pages 1-7
Problemstellung....Pages 9-11
Allgemeines über die Struktur von Wellenfeldern zylindrischer Symmetrie....Pages 12-13
Lösung....Pages 14-24
Diskussion der Lösung....Pages 25-39
Beispiel....Pages 40-42
Literaturverzeichnis....Pages 43-43
Back Matter....Pages 45-48




نظرات کاربران